3
2010
... 晶界迁移是材料在退火及烧结等加工过程中控制晶粒长大及相关微观组织演变的重要行为，对材料的力学、化学及物理性能具有重要影响.通常，晶界的迁移速率(v)与驱动力(p)成线性关系[1]： ...
... 根据Han等[14]的归纳，至少有4种可能导致非热激活迁移的机制，如结构转变、粗化转变、玻璃化转变和声子拖拽等.然而，这些机制往往是分别针对某几个较低重位点阵因子(∑)晶界的分析而提出.尽管几何参数相近的晶界通常具有相似的迁移行为[13,15]，但晶界迁移率总体上随着各个晶界几何参数变化而发生复杂变化[16~18].因此，在探讨晶界迁移的温度相关性及其机理时，有必要系统考虑晶界取向参数的影响.本工作采用分子动力学方法模拟一系列具有不同取向差角(θ)的纯Al <111>对称倾斜晶界(STGB)在不同温度下的迁移行为，分析晶界运动规律及晶界结构基本特征，探讨温度对晶界迁移的影响规律及其与晶界结构的潜在关联.<111>对称倾斜晶界是fcc结构金属中具有显著迁移各向异性的典型晶界，其中θ ≈ 40°的晶界通常被认为具有较高迁移率，是晶粒择优长大及再结晶织构演变的重要机制[1,19,20]. ...
... 人们对纯Al <111>倾斜晶界的迁移行为进行了广泛的实验研究[2~6].但是，这些研究通常是构造弯曲晶界，只能测定缩减迁移率[5,6]，即具有不同晶界面法向的晶界的平均迁移率.已有研究[15~18]表明晶界迁移率随晶界面方位改变而变化，因此本模拟结果难以与这些实验结果进行直接比较.目前，仅有极少量实验构造平直晶界，从而真正研究了对称倾斜晶界的迁移行为.作为这类研究的代表，Winning等[3]对比了取向差角大约为7°~33°的纯Al <111>对称倾斜晶界在400和900 K下的迁移率，发现这些晶界的迁移行为都属于热激活迁移，不存在文献[13] (纯Ni)以及本工作所观察到的13.17°~21.79°晶界的反热激活行为.同时，该研究发现取向差角较小的晶界在较低温度下的迁移率更高、在高温下则相反，只有10°~33°晶界在高温下的变化趋势与本工作结果较为一致.此外，如前言所述，~40°<111>晶界的迁移特性是fcc结构金属晶粒择优长大机制的重要依据之一，大量关于纯Al多晶材料的实验发现与基体晶粒成~40°<111>取向差的晶核具有明显的长大优势[1,19,20].然而，本研究及其他模拟研究[16~18,26]均没有发现~40°<111>晶界具有较高的迁移率.如图4所示，在与这些实验接近的温度下(通常为673~773 K)，取向差角较小晶界(主要是第I类晶界)的迁移率仍然显著高于~40°晶界.由此可以推测，这类实验所观察到的与~40°<111>晶界关联的较高长大速率现象更有可能是因为变形组织的差异，而并非高迁移率的结果[26]. ...
Stress induced grain boundary motion
2
2001
... 式中，m为晶界迁移率，是晶界的基本性质之一，体现晶粒原子从一个晶粒取向转变为另一个晶粒取向的难易程度.大量实验表明，晶界迁移是一个热激活过程，晶界迁移率随温度的升高而增大，二者的关系满足Arrhenius方程[2~6].但是，也有极少量实验研究报道了晶界迁移率[7]或晶粒长大速率[8]随温度升高而降低或保持不变的现象，直接或间接表明某些晶界以反热激活(antithermal)和无热激活(athermal)等非热激活(non-thermal)方式迁移.近年来，分子动力学模拟被广泛应用于晶界迁移行为及其与晶界结构关系的探索，其重要发现之一即是非热激活迁移行为广泛存在[9~13].例如，Homer等[9]在600~1400 K温度范围内研究了Ni的388个晶界，发现具有明显非热激活迁移特征的晶界数量占比超过20%，覆盖多种晶界类型.这些发现对传统晶界动力学理论提出了挑战，激发人们对晶界迁移温度相关性规律的进一步探讨. ...
... 人们对纯Al <111>倾斜晶界的迁移行为进行了广泛的实验研究[2~6].但是，这些研究通常是构造弯曲晶界，只能测定缩减迁移率[5,6]，即具有不同晶界面法向的晶界的平均迁移率.已有研究[15~18]表明晶界迁移率随晶界面方位改变而变化，因此本模拟结果难以与这些实验结果进行直接比较.目前，仅有极少量实验构造平直晶界，从而真正研究了对称倾斜晶界的迁移行为.作为这类研究的代表，Winning等[3]对比了取向差角大约为7°~33°的纯Al <111>对称倾斜晶界在400和900 K下的迁移率，发现这些晶界的迁移行为都属于热激活迁移，不存在文献[13] (纯Ni)以及本工作所观察到的13.17°~21.79°晶界的反热激活行为.同时，该研究发现取向差角较小的晶界在较低温度下的迁移率更高、在高温下则相反，只有10°~33°晶界在高温下的变化趋势与本工作结果较为一致.此外，如前言所述，~40°<111>晶界的迁移特性是fcc结构金属晶粒择优长大机制的重要依据之一，大量关于纯Al多晶材料的实验发现与基体晶粒成~40°<111>取向差的晶核具有明显的长大优势[1,19,20].然而，本研究及其他模拟研究[16~18,26]均没有发现~40°<111>晶界具有较高的迁移率.如图4所示，在与这些实验接近的温度下(通常为673~773 K)，取向差角较小晶界(主要是第I类晶界)的迁移率仍然显著高于~40°晶界.由此可以推测，这类实验所观察到的与~40°<111>晶界关联的较高长大速率现象更有可能是因为变形组织的差异，而并非高迁移率的结果[26]. ...
Mobility of low-angle grain boundaries in pure metals
1
2010
... 人们对纯Al <111>倾斜晶界的迁移行为进行了广泛的实验研究[2~6].但是，这些研究通常是构造弯曲晶界，只能测定缩减迁移率[5,6]，即具有不同晶界面法向的晶界的平均迁移率.已有研究[15~18]表明晶界迁移率随晶界面方位改变而变化，因此本模拟结果难以与这些实验结果进行直接比较.目前，仅有极少量实验构造平直晶界，从而真正研究了对称倾斜晶界的迁移行为.作为这类研究的代表，Winning等[3]对比了取向差角大约为7°~33°的纯Al <111>对称倾斜晶界在400和900 K下的迁移率，发现这些晶界的迁移行为都属于热激活迁移，不存在文献[13] (纯Ni)以及本工作所观察到的13.17°~21.79°晶界的反热激活行为.同时，该研究发现取向差角较小的晶界在较低温度下的迁移率更高、在高温下则相反，只有10°~33°晶界在高温下的变化趋势与本工作结果较为一致.此外，如前言所述，~40°<111>晶界的迁移特性是fcc结构金属晶粒择优长大机制的重要依据之一，大量关于纯Al多晶材料的实验发现与基体晶粒成~40°<111>取向差的晶核具有明显的长大优势[1,19,20].然而，本研究及其他模拟研究[16~18,26]均没有发现~40°<111>晶界具有较高的迁移率.如图4所示，在与这些实验接近的温度下(通常为673~773 K)，取向差角较小晶界(主要是第I类晶界)的迁移率仍然显著高于~40°晶界.由此可以推测，这类实验所观察到的与~40°<111>晶界关联的较高长大速率现象更有可能是因为变形组织的差异，而并非高迁移率的结果[26]. ...
Grain boundary motion in pure metals: Effect of interaction between adsorbed atoms at moving boundaries
0
1997
Mobility of <111> tilt grain boundaries in the vicinity of the special misorientation ∑ = 7 in bicrystals of pure aluminium
1
1995
... 人们对纯Al <111>倾斜晶界的迁移行为进行了广泛的实验研究[2~6].但是，这些研究通常是构造弯曲晶界，只能测定缩减迁移率[5,6]，即具有不同晶界面法向的晶界的平均迁移率.已有研究[15~18]表明晶界迁移率随晶界面方位改变而变化，因此本模拟结果难以与这些实验结果进行直接比较.目前，仅有极少量实验构造平直晶界，从而真正研究了对称倾斜晶界的迁移行为.作为这类研究的代表，Winning等[3]对比了取向差角大约为7°~33°的纯Al <111>对称倾斜晶界在400和900 K下的迁移率，发现这些晶界的迁移行为都属于热激活迁移，不存在文献[13] (纯Ni)以及本工作所观察到的13.17°~21.79°晶界的反热激活行为.同时，该研究发现取向差角较小的晶界在较低温度下的迁移率更高、在高温下则相反，只有10°~33°晶界在高温下的变化趋势与本工作结果较为一致.此外，如前言所述，~40°<111>晶界的迁移特性是fcc结构金属晶粒择优长大机制的重要依据之一，大量关于纯Al多晶材料的实验发现与基体晶粒成~40°<111>取向差的晶核具有明显的长大优势[1,19,20].然而，本研究及其他模拟研究[16~18,26]均没有发现~40°<111>晶界具有较高的迁移率.如图4所示，在与这些实验接近的温度下(通常为673~773 K)，取向差角较小晶界(主要是第I类晶界)的迁移率仍然显著高于~40°晶界.由此可以推测，这类实验所观察到的与~40°<111>晶界关联的较高长大速率现象更有可能是因为变形组织的差异，而并非高迁移率的结果[26]. ...
Misorientation dependence of intrinsic grain boundary mobility: Simulation and experiment
3
1999
... 式中，m为晶界迁移率，是晶界的基本性质之一，体现晶粒原子从一个晶粒取向转变为另一个晶粒取向的难易程度.大量实验表明，晶界迁移是一个热激活过程，晶界迁移率随温度的升高而增大，二者的关系满足Arrhenius方程[2~6].但是，也有极少量实验研究报道了晶界迁移率[7]或晶粒长大速率[8]随温度升高而降低或保持不变的现象，直接或间接表明某些晶界以反热激活(antithermal)和无热激活(athermal)等非热激活(non-thermal)方式迁移.近年来，分子动力学模拟被广泛应用于晶界迁移行为及其与晶界结构关系的探索，其重要发现之一即是非热激活迁移行为广泛存在[9~13].例如，Homer等[9]在600~1400 K温度范围内研究了Ni的388个晶界，发现具有明显非热激活迁移特征的晶界数量占比超过20%，覆盖多种晶界类型.这些发现对传统晶界动力学理论提出了挑战，激发人们对晶界迁移温度相关性规律的进一步探讨. ...
... 人们对纯Al <111>倾斜晶界的迁移行为进行了广泛的实验研究[2~6].但是，这些研究通常是构造弯曲晶界，只能测定缩减迁移率[5,6]，即具有不同晶界面法向的晶界的平均迁移率.已有研究[15~18]表明晶界迁移率随晶界面方位改变而变化，因此本模拟结果难以与这些实验结果进行直接比较.目前，仅有极少量实验构造平直晶界，从而真正研究了对称倾斜晶界的迁移行为.作为这类研究的代表，Winning等[3]对比了取向差角大约为7°~33°的纯Al <111>对称倾斜晶界在400和900 K下的迁移率，发现这些晶界的迁移行为都属于热激活迁移，不存在文献[13] (纯Ni)以及本工作所观察到的13.17°~21.79°晶界的反热激活行为.同时，该研究发现取向差角较小的晶界在较低温度下的迁移率更高、在高温下则相反，只有10°~33°晶界在高温下的变化趋势与本工作结果较为一致.此外，如前言所述，~40°<111>晶界的迁移特性是fcc结构金属晶粒择优长大机制的重要依据之一，大量关于纯Al多晶材料的实验发现与基体晶粒成~40°<111>取向差的晶核具有明显的长大优势[1,19,20].然而，本研究及其他模拟研究[16~18,26]均没有发现~40°<111>晶界具有较高的迁移率.如图4所示，在与这些实验接近的温度下(通常为673~773 K)，取向差角较小晶界(主要是第I类晶界)的迁移率仍然显著高于~40°晶界.由此可以推测，这类实验所观察到的与~40°<111>晶界关联的较高长大速率现象更有可能是因为变形组织的差异，而并非高迁移率的结果[26]. ...
... ,6]，即具有不同晶界面法向的晶界的平均迁移率.已有研究[15~18]表明晶界迁移率随晶界面方位改变而变化，因此本模拟结果难以与这些实验结果进行直接比较.目前，仅有极少量实验构造平直晶界，从而真正研究了对称倾斜晶界的迁移行为.作为这类研究的代表，Winning等[3]对比了取向差角大约为7°~33°的纯Al <111>对称倾斜晶界在400和900 K下的迁移率，发现这些晶界的迁移行为都属于热激活迁移，不存在文献[13] (纯Ni)以及本工作所观察到的13.17°~21.79°晶界的反热激活行为.同时，该研究发现取向差角较小的晶界在较低温度下的迁移率更高、在高温下则相反，只有10°~33°晶界在高温下的变化趋势与本工作结果较为一致.此外，如前言所述，~40°<111>晶界的迁移特性是fcc结构金属晶粒择优长大机制的重要依据之一，大量关于纯Al多晶材料的实验发现与基体晶粒成~40°<111>取向差的晶核具有明显的长大优势[1,19,20].然而，本研究及其他模拟研究[16~18,26]均没有发现~40°<111>晶界具有较高的迁移率.如图4所示，在与这些实验接近的温度下(通常为673~773 K)，取向差角较小晶界(主要是第I类晶界)的迁移率仍然显著高于~40°晶界.由此可以推测，这类实验所观察到的与~40°<111>晶界关联的较高长大速率现象更有可能是因为变形组织的差异，而并非高迁移率的结果[26]. ...
Effect of athermal motion of grain boundaries
1
1978
... 式中，m为晶界迁移率，是晶界的基本性质之一，体现晶粒原子从一个晶粒取向转变为另一个晶粒取向的难易程度.大量实验表明，晶界迁移是一个热激活过程，晶界迁移率随温度的升高而增大，二者的关系满足Arrhenius方程[2~6].但是，也有极少量实验研究报道了晶界迁移率[7]或晶粒长大速率[8]随温度升高而降低或保持不变的现象，直接或间接表明某些晶界以反热激活(antithermal)和无热激活(athermal)等非热激活(non-thermal)方式迁移.近年来，分子动力学模拟被广泛应用于晶界迁移行为及其与晶界结构关系的探索，其重要发现之一即是非热激活迁移行为广泛存在[9~13].例如，Homer等[9]在600~1400 K温度范围内研究了Ni的388个晶界，发现具有明显非热激活迁移特征的晶界数量占比超过20%，覆盖多种晶界类型.这些发现对传统晶界动力学理论提出了挑战，激发人们对晶界迁移温度相关性规律的进一步探讨. ...
Non-Arrhenius behavior of grain growth in strontium titanate: New evidence for a structural transition of grain boundaries
1
2015
... 式中，m为晶界迁移率，是晶界的基本性质之一，体现晶粒原子从一个晶粒取向转变为另一个晶粒取向的难易程度.大量实验表明，晶界迁移是一个热激活过程，晶界迁移率随温度的升高而增大，二者的关系满足Arrhenius方程[2~6].但是，也有极少量实验研究报道了晶界迁移率[7]或晶粒长大速率[8]随温度升高而降低或保持不变的现象，直接或间接表明某些晶界以反热激活(antithermal)和无热激活(athermal)等非热激活(non-thermal)方式迁移.近年来，分子动力学模拟被广泛应用于晶界迁移行为及其与晶界结构关系的探索，其重要发现之一即是非热激活迁移行为广泛存在[9~13].例如，Homer等[9]在600~1400 K温度范围内研究了Ni的388个晶界，发现具有明显非热激活迁移特征的晶界数量占比超过20%，覆盖多种晶界类型.这些发现对传统晶界动力学理论提出了挑战，激发人们对晶界迁移温度相关性规律的进一步探讨. ...
Trends in grain boundary mobility: Survey of motion mechanisms
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2014
... 式中，m为晶界迁移率，是晶界的基本性质之一，体现晶粒原子从一个晶粒取向转变为另一个晶粒取向的难易程度.大量实验表明，晶界迁移是一个热激活过程，晶界迁移率随温度的升高而增大，二者的关系满足Arrhenius方程[2~6].但是，也有极少量实验研究报道了晶界迁移率[7]或晶粒长大速率[8]随温度升高而降低或保持不变的现象，直接或间接表明某些晶界以反热激活(antithermal)和无热激活(athermal)等非热激活(non-thermal)方式迁移.近年来，分子动力学模拟被广泛应用于晶界迁移行为及其与晶界结构关系的探索，其重要发现之一即是非热激活迁移行为广泛存在[9~13].例如，Homer等[9]在600~1400 K温度范围内研究了Ni的388个晶界，发现具有明显非热激活迁移特征的晶界数量占比超过20%，覆盖多种晶界类型.这些发现对传统晶界动力学理论提出了挑战，激发人们对晶界迁移温度相关性规律的进一步探讨. ...
... [9]在600~1400 K温度范围内研究了Ni的388个晶界，发现具有明显非热激活迁移特征的晶界数量占比超过20%，覆盖多种晶界类型.这些发现对传统晶界动力学理论提出了挑战，激发人们对晶界迁移温度相关性规律的进一步探讨. ...
The role of crystallography and the mechanisms associated with migration of incoherent twin grain boundaries
0
2017
Anti-thermal mobility in the Σ3 [111] 60° {11 8 5} grain boundary in nickel: Mechanism and computational considerations
0
2017
Antithermal mobility in ∑7 and ∑9 grain boundaries caused by stick-slip stagnation of ordered atomic motions about coincidence site lattice atoms
0
2019
Survey of grain boundary migration and thermal behavior in Ni at low homologous temperatures
4
2019
... 式中，m为晶界迁移率，是晶界的基本性质之一，体现晶粒原子从一个晶粒取向转变为另一个晶粒取向的难易程度.大量实验表明，晶界迁移是一个热激活过程，晶界迁移率随温度的升高而增大，二者的关系满足Arrhenius方程[2~6].但是，也有极少量实验研究报道了晶界迁移率[7]或晶粒长大速率[8]随温度升高而降低或保持不变的现象，直接或间接表明某些晶界以反热激活(antithermal)和无热激活(athermal)等非热激活(non-thermal)方式迁移.近年来，分子动力学模拟被广泛应用于晶界迁移行为及其与晶界结构关系的探索，其重要发现之一即是非热激活迁移行为广泛存在[9~13].例如，Homer等[9]在600~1400 K温度范围内研究了Ni的388个晶界，发现具有明显非热激活迁移特征的晶界数量占比超过20%，覆盖多种晶界类型.这些发现对传统晶界动力学理论提出了挑战，激发人们对晶界迁移温度相关性规律的进一步探讨. ...
... 根据Han等[14]的归纳，至少有4种可能导致非热激活迁移的机制，如结构转变、粗化转变、玻璃化转变和声子拖拽等.然而，这些机制往往是分别针对某几个较低重位点阵因子(∑)晶界的分析而提出.尽管几何参数相近的晶界通常具有相似的迁移行为[13,15]，但晶界迁移率总体上随着各个晶界几何参数变化而发生复杂变化[16~18].因此，在探讨晶界迁移的温度相关性及其机理时，有必要系统考虑晶界取向参数的影响.本工作采用分子动力学方法模拟一系列具有不同取向差角(θ)的纯Al <111>对称倾斜晶界(STGB)在不同温度下的迁移行为，分析晶界运动规律及晶界结构基本特征，探讨温度对晶界迁移的影响规律及其与晶界结构的潜在关联.<111>对称倾斜晶界是fcc结构金属中具有显著迁移各向异性的典型晶界，其中θ ≈ 40°的晶界通常被认为具有较高迁移率，是晶粒择优长大及再结晶织构演变的重要机制[1,19,20]. ...
... 关于较大取向差角范围内<111>对称倾斜晶界迁移行为的已有研究主要是针对Ni.其中，Olmsted等[16]采用原始SDF方法模拟计算了Ni的该类晶界在1400 K下的迁移率，所得到的取向差角相关性与本工作类似同系温度下的规律基本一致.Yu等[13]通过计算启动晶界迁移所需最小驱动力来间接评估晶界迁移率，进一步研究了Ni的上述晶界在100~1000 K范围内的迁移行为温度相关性.由于所考察的最高同系温度(T / Tm = 0.64)较低，该研究并没有发现27.80°和32.20°晶界存在热激活向反热激活迁移转变的行为.此外，Zhou和Mohles[30]采用另一种改进的SDF方法研究了纯Al中的该类晶界在单一温度下(750 K)的迁移行为，发现晶界迁移率与取向差角正相关，与本工作类似温度下(700~800 K)的趋势相反.根据Holm等[31]的分析，Zhou和Mohles[30]错误地定义了原子的能量及受力，这些错误导致异常的非线性v-p关系，最终所算的迁移率结果不可靠.因此，本工作与该文献[30]的显著差异应该与模拟方法的差异有关. ...
... 人们对纯Al <111>倾斜晶界的迁移行为进行了广泛的实验研究[2~6].但是，这些研究通常是构造弯曲晶界，只能测定缩减迁移率[5,6]，即具有不同晶界面法向的晶界的平均迁移率.已有研究[15~18]表明晶界迁移率随晶界面方位改变而变化，因此本模拟结果难以与这些实验结果进行直接比较.目前，仅有极少量实验构造平直晶界，从而真正研究了对称倾斜晶界的迁移行为.作为这类研究的代表，Winning等[3]对比了取向差角大约为7°~33°的纯Al <111>对称倾斜晶界在400和900 K下的迁移率，发现这些晶界的迁移行为都属于热激活迁移，不存在文献[13] (纯Ni)以及本工作所观察到的13.17°~21.79°晶界的反热激活行为.同时，该研究发现取向差角较小的晶界在较低温度下的迁移率更高、在高温下则相反，只有10°~33°晶界在高温下的变化趋势与本工作结果较为一致.此外，如前言所述，~40°<111>晶界的迁移特性是fcc结构金属晶粒择优长大机制的重要依据之一，大量关于纯Al多晶材料的实验发现与基体晶粒成~40°<111>取向差的晶核具有明显的长大优势[1,19,20].然而，本研究及其他模拟研究[16~18,26]均没有发现~40°<111>晶界具有较高的迁移率.如图4所示，在与这些实验接近的温度下(通常为673~773 K)，取向差角较小晶界(主要是第I类晶界)的迁移率仍然显著高于~40°晶界.由此可以推测，这类实验所观察到的与~40°<111>晶界关联的较高长大速率现象更有可能是因为变形组织的差异，而并非高迁移率的结果[26]. ...
Grain-boundary kinetics: A unified approach
1
2018
... 根据Han等[14]的归纳，至少有4种可能导致非热激活迁移的机制，如结构转变、粗化转变、玻璃化转变和声子拖拽等.然而，这些机制往往是分别针对某几个较低重位点阵因子(∑)晶界的分析而提出.尽管几何参数相近的晶界通常具有相似的迁移行为[13,15]，但晶界迁移率总体上随着各个晶界几何参数变化而发生复杂变化[16~18].因此，在探讨晶界迁移的温度相关性及其机理时，有必要系统考虑晶界取向参数的影响.本工作采用分子动力学方法模拟一系列具有不同取向差角(θ)的纯Al <111>对称倾斜晶界(STGB)在不同温度下的迁移行为，分析晶界运动规律及晶界结构基本特征，探讨温度对晶界迁移的影响规律及其与晶界结构的潜在关联.<111>对称倾斜晶界是fcc结构金属中具有显著迁移各向异性的典型晶界，其中θ ≈ 40°的晶界通常被认为具有较高迁移率，是晶粒择优长大及再结晶织构演变的重要机制[1,19,20]. ...
Grain boundary plane orientation fundamental zones and structure-property relationships
2
2015
... 根据Han等[14]的归纳，至少有4种可能导致非热激活迁移的机制，如结构转变、粗化转变、玻璃化转变和声子拖拽等.然而，这些机制往往是分别针对某几个较低重位点阵因子(∑)晶界的分析而提出.尽管几何参数相近的晶界通常具有相似的迁移行为[13,15]，但晶界迁移率总体上随着各个晶界几何参数变化而发生复杂变化[16~18].因此，在探讨晶界迁移的温度相关性及其机理时，有必要系统考虑晶界取向参数的影响.本工作采用分子动力学方法模拟一系列具有不同取向差角(θ)的纯Al <111>对称倾斜晶界(STGB)在不同温度下的迁移行为，分析晶界运动规律及晶界结构基本特征，探讨温度对晶界迁移的影响规律及其与晶界结构的潜在关联.<111>对称倾斜晶界是fcc结构金属中具有显著迁移各向异性的典型晶界，其中θ ≈ 40°的晶界通常被认为具有较高迁移率，是晶粒择优长大及再结晶织构演变的重要机制[1,19,20]. ...
... 人们对纯Al <111>倾斜晶界的迁移行为进行了广泛的实验研究[2~6].但是，这些研究通常是构造弯曲晶界，只能测定缩减迁移率[5,6]，即具有不同晶界面法向的晶界的平均迁移率.已有研究[15~18]表明晶界迁移率随晶界面方位改变而变化，因此本模拟结果难以与这些实验结果进行直接比较.目前，仅有极少量实验构造平直晶界，从而真正研究了对称倾斜晶界的迁移行为.作为这类研究的代表，Winning等[3]对比了取向差角大约为7°~33°的纯Al <111>对称倾斜晶界在400和900 K下的迁移率，发现这些晶界的迁移行为都属于热激活迁移，不存在文献[13] (纯Ni)以及本工作所观察到的13.17°~21.79°晶界的反热激活行为.同时，该研究发现取向差角较小的晶界在较低温度下的迁移率更高、在高温下则相反，只有10°~33°晶界在高温下的变化趋势与本工作结果较为一致.此外，如前言所述，~40°<111>晶界的迁移特性是fcc结构金属晶粒择优长大机制的重要依据之一，大量关于纯Al多晶材料的实验发现与基体晶粒成~40°<111>取向差的晶核具有明显的长大优势[1,19,20].然而，本研究及其他模拟研究[16~18,26]均没有发现~40°<111>晶界具有较高的迁移率.如图4所示，在与这些实验接近的温度下(通常为673~773 K)，取向差角较小晶界(主要是第I类晶界)的迁移率仍然显著高于~40°晶界.由此可以推测，这类实验所观察到的与~40°<111>晶界关联的较高长大速率现象更有可能是因为变形组织的差异，而并非高迁移率的结果[26]. ...
Survey of computed grain boundary properties in face-centered cubic metals—II: Grain boundary mobility
4
2009
... 根据Han等[14]的归纳，至少有4种可能导致非热激活迁移的机制，如结构转变、粗化转变、玻璃化转变和声子拖拽等.然而，这些机制往往是分别针对某几个较低重位点阵因子(∑)晶界的分析而提出.尽管几何参数相近的晶界通常具有相似的迁移行为[13,15]，但晶界迁移率总体上随着各个晶界几何参数变化而发生复杂变化[16~18].因此，在探讨晶界迁移的温度相关性及其机理时，有必要系统考虑晶界取向参数的影响.本工作采用分子动力学方法模拟一系列具有不同取向差角(θ)的纯Al <111>对称倾斜晶界(STGB)在不同温度下的迁移行为，分析晶界运动规律及晶界结构基本特征，探讨温度对晶界迁移的影响规律及其与晶界结构的潜在关联.<111>对称倾斜晶界是fcc结构金属中具有显著迁移各向异性的典型晶界，其中θ ≈ 40°的晶界通常被认为具有较高迁移率，是晶粒择优长大及再结晶织构演变的重要机制[1,19,20]. ...
... 晶界迁移所需要的驱动力源于晶界两侧相邻晶粒间的自由能差.传统的分子动力学模拟主要通过构造弯曲晶界、施加应力或应变等途径引入驱动力.近年发展起来的合成驱动力法(SDF)[26]人为引入晶界两侧的势能差，使晶界逐步向势能较低的非优势晶粒迁移，以减小双晶体系的总自由能.但是，该方法在区分晶粒和晶界原子时容易误判，这种现象在小角度晶界或高温条件下表现得尤为明显[16,27].针对此问题，Yang和Li[27]提出了改进的合成驱动力法(CROP-SDF).该方法通过引入交叉参照序参量(CROP)来表征原子局部取向同时偏离2个参照晶粒取向的程度，并据此提出晶界原子的判别准则，可以更加合理确定晶界原子，从而准确施加驱动力. ...
... 关于较大取向差角范围内<111>对称倾斜晶界迁移行为的已有研究主要是针对Ni.其中，Olmsted等[16]采用原始SDF方法模拟计算了Ni的该类晶界在1400 K下的迁移率，所得到的取向差角相关性与本工作类似同系温度下的规律基本一致.Yu等[13]通过计算启动晶界迁移所需最小驱动力来间接评估晶界迁移率，进一步研究了Ni的上述晶界在100~1000 K范围内的迁移行为温度相关性.由于所考察的最高同系温度(T / Tm = 0.64)较低，该研究并没有发现27.80°和32.20°晶界存在热激活向反热激活迁移转变的行为.此外，Zhou和Mohles[30]采用另一种改进的SDF方法研究了纯Al中的该类晶界在单一温度下(750 K)的迁移行为，发现晶界迁移率与取向差角正相关，与本工作类似温度下(700~800 K)的趋势相反.根据Holm等[31]的分析，Zhou和Mohles[30]错误地定义了原子的能量及受力，这些错误导致异常的非线性v-p关系，最终所算的迁移率结果不可靠.因此，本工作与该文献[30]的显著差异应该与模拟方法的差异有关. ...
... 人们对纯Al <111>倾斜晶界的迁移行为进行了广泛的实验研究[2~6].但是，这些研究通常是构造弯曲晶界，只能测定缩减迁移率[5,6]，即具有不同晶界面法向的晶界的平均迁移率.已有研究[15~18]表明晶界迁移率随晶界面方位改变而变化，因此本模拟结果难以与这些实验结果进行直接比较.目前，仅有极少量实验构造平直晶界，从而真正研究了对称倾斜晶界的迁移行为.作为这类研究的代表，Winning等[3]对比了取向差角大约为7°~33°的纯Al <111>对称倾斜晶界在400和900 K下的迁移率，发现这些晶界的迁移行为都属于热激活迁移，不存在文献[13] (纯Ni)以及本工作所观察到的13.17°~21.79°晶界的反热激活行为.同时，该研究发现取向差角较小的晶界在较低温度下的迁移率更高、在高温下则相反，只有10°~33°晶界在高温下的变化趋势与本工作结果较为一致.此外，如前言所述，~40°<111>晶界的迁移特性是fcc结构金属晶粒择优长大机制的重要依据之一，大量关于纯Al多晶材料的实验发现与基体晶粒成~40°<111>取向差的晶核具有明显的长大优势[1,19,20].然而，本研究及其他模拟研究[16~18,26]均没有发现~40°<111>晶界具有较高的迁移率.如图4所示，在与这些实验接近的温度下(通常为673~773 K)，取向差角较小晶界(主要是第I类晶界)的迁移率仍然显著高于~40°晶界.由此可以推测，这类实验所观察到的与~40°<111>晶界关联的较高长大速率现象更有可能是因为变形组织的差异，而并非高迁移率的结果[26]. ...
A survey of the crystallography-dependency of twist grain boundary mobility in Al based on atomistic simulations
0
2020
Statistical analysis of grain boundary mobility in Al simulated using a modified synthetic driving force molecular dynamics method
3
2018
... 根据Han等[14]的归纳，至少有4种可能导致非热激活迁移的机制，如结构转变、粗化转变、玻璃化转变和声子拖拽等.然而，这些机制往往是分别针对某几个较低重位点阵因子(∑)晶界的分析而提出.尽管几何参数相近的晶界通常具有相似的迁移行为[13,15]，但晶界迁移率总体上随着各个晶界几何参数变化而发生复杂变化[16~18].因此，在探讨晶界迁移的温度相关性及其机理时，有必要系统考虑晶界取向参数的影响.本工作采用分子动力学方法模拟一系列具有不同取向差角(θ)的纯Al <111>对称倾斜晶界(STGB)在不同温度下的迁移行为，分析晶界运动规律及晶界结构基本特征，探讨温度对晶界迁移的影响规律及其与晶界结构的潜在关联.<111>对称倾斜晶界是fcc结构金属中具有显著迁移各向异性的典型晶界，其中θ ≈ 40°的晶界通常被认为具有较高迁移率，是晶粒择优长大及再结晶织构演变的重要机制[1,19,20]. ...
... 人们对纯Al <111>倾斜晶界的迁移行为进行了广泛的实验研究[2~6].但是，这些研究通常是构造弯曲晶界，只能测定缩减迁移率[5,6]，即具有不同晶界面法向的晶界的平均迁移率.已有研究[15~18]表明晶界迁移率随晶界面方位改变而变化，因此本模拟结果难以与这些实验结果进行直接比较.目前，仅有极少量实验构造平直晶界，从而真正研究了对称倾斜晶界的迁移行为.作为这类研究的代表，Winning等[3]对比了取向差角大约为7°~33°的纯Al <111>对称倾斜晶界在400和900 K下的迁移率，发现这些晶界的迁移行为都属于热激活迁移，不存在文献[13] (纯Ni)以及本工作所观察到的13.17°~21.79°晶界的反热激活行为.同时，该研究发现取向差角较小的晶界在较低温度下的迁移率更高、在高温下则相反，只有10°~33°晶界在高温下的变化趋势与本工作结果较为一致.此外，如前言所述，~40°<111>晶界的迁移特性是fcc结构金属晶粒择优长大机制的重要依据之一，大量关于纯Al多晶材料的实验发现与基体晶粒成~40°<111>取向差的晶核具有明显的长大优势[1,19,20].然而，本研究及其他模拟研究[16~18,26]均没有发现~40°<111>晶界具有较高的迁移率.如图4所示，在与这些实验接近的温度下(通常为673~773 K)，取向差角较小晶界(主要是第I类晶界)的迁移率仍然显著高于~40°晶界.由此可以推测，这类实验所观察到的与~40°<111>晶界关联的较高长大速率现象更有可能是因为变形组织的差异，而并非高迁移率的结果[26]. ...
... ~18,26]均没有发现~40°<111>晶界具有较高的迁移率.如图4所示，在与这些实验接近的温度下(通常为673~773 K)，取向差角较小晶界(主要是第I类晶界)的迁移率仍然显著高于~40°晶界.由此可以推测，这类实验所观察到的与~40°<111>晶界关联的较高长大速率现象更有可能是因为变形组织的差异，而并非高迁移率的结果[26]. ...
The orientation dependence of the rate of grain boundary migration
2
1950
... 根据Han等[14]的归纳，至少有4种可能导致非热激活迁移的机制，如结构转变、粗化转变、玻璃化转变和声子拖拽等.然而，这些机制往往是分别针对某几个较低重位点阵因子(∑)晶界的分析而提出.尽管几何参数相近的晶界通常具有相似的迁移行为[13,15]，但晶界迁移率总体上随着各个晶界几何参数变化而发生复杂变化[16~18].因此，在探讨晶界迁移的温度相关性及其机理时，有必要系统考虑晶界取向参数的影响.本工作采用分子动力学方法模拟一系列具有不同取向差角(θ)的纯Al <111>对称倾斜晶界(STGB)在不同温度下的迁移行为，分析晶界运动规律及晶界结构基本特征，探讨温度对晶界迁移的影响规律及其与晶界结构的潜在关联.<111>对称倾斜晶界是fcc结构金属中具有显著迁移各向异性的典型晶界，其中θ ≈ 40°的晶界通常被认为具有较高迁移率，是晶粒择优长大及再结晶织构演变的重要机制[1,19,20]. ...
... 人们对纯Al <111>倾斜晶界的迁移行为进行了广泛的实验研究[2~6].但是，这些研究通常是构造弯曲晶界，只能测定缩减迁移率[5,6]，即具有不同晶界面法向的晶界的平均迁移率.已有研究[15~18]表明晶界迁移率随晶界面方位改变而变化，因此本模拟结果难以与这些实验结果进行直接比较.目前，仅有极少量实验构造平直晶界，从而真正研究了对称倾斜晶界的迁移行为.作为这类研究的代表，Winning等[3]对比了取向差角大约为7°~33°的纯Al <111>对称倾斜晶界在400和900 K下的迁移率，发现这些晶界的迁移行为都属于热激活迁移，不存在文献[13] (纯Ni)以及本工作所观察到的13.17°~21.79°晶界的反热激活行为.同时，该研究发现取向差角较小的晶界在较低温度下的迁移率更高、在高温下则相反，只有10°~33°晶界在高温下的变化趋势与本工作结果较为一致.此外，如前言所述，~40°<111>晶界的迁移特性是fcc结构金属晶粒择优长大机制的重要依据之一，大量关于纯Al多晶材料的实验发现与基体晶粒成~40°<111>取向差的晶核具有明显的长大优势[1,19,20].然而，本研究及其他模拟研究[16~18,26]均没有发现~40°<111>晶界具有较高的迁移率.如图4所示，在与这些实验接近的温度下(通常为673~773 K)，取向差角较小晶界(主要是第I类晶界)的迁移率仍然显著高于~40°晶界.由此可以推测，这类实验所观察到的与~40°<111>晶界关联的较高长大速率现象更有可能是因为变形组织的差异，而并非高迁移率的结果[26]. ...
Formation of recrystallization textures in rolled aluminum single crystals
2
1976
... 根据Han等[14]的归纳，至少有4种可能导致非热激活迁移的机制，如结构转变、粗化转变、玻璃化转变和声子拖拽等.然而，这些机制往往是分别针对某几个较低重位点阵因子(∑)晶界的分析而提出.尽管几何参数相近的晶界通常具有相似的迁移行为[13,15]，但晶界迁移率总体上随着各个晶界几何参数变化而发生复杂变化[16~18].因此，在探讨晶界迁移的温度相关性及其机理时，有必要系统考虑晶界取向参数的影响.本工作采用分子动力学方法模拟一系列具有不同取向差角(θ)的纯Al <111>对称倾斜晶界(STGB)在不同温度下的迁移行为，分析晶界运动规律及晶界结构基本特征，探讨温度对晶界迁移的影响规律及其与晶界结构的潜在关联.<111>对称倾斜晶界是fcc结构金属中具有显著迁移各向异性的典型晶界，其中θ ≈ 40°的晶界通常被认为具有较高迁移率，是晶粒择优长大及再结晶织构演变的重要机制[1,19,20]. ...
... 人们对纯Al <111>倾斜晶界的迁移行为进行了广泛的实验研究[2~6].但是，这些研究通常是构造弯曲晶界，只能测定缩减迁移率[5,6]，即具有不同晶界面法向的晶界的平均迁移率.已有研究[15~18]表明晶界迁移率随晶界面方位改变而变化，因此本模拟结果难以与这些实验结果进行直接比较.目前，仅有极少量实验构造平直晶界，从而真正研究了对称倾斜晶界的迁移行为.作为这类研究的代表，Winning等[3]对比了取向差角大约为7°~33°的纯Al <111>对称倾斜晶界在400和900 K下的迁移率，发现这些晶界的迁移行为都属于热激活迁移，不存在文献[13] (纯Ni)以及本工作所观察到的13.17°~21.79°晶界的反热激活行为.同时，该研究发现取向差角较小的晶界在较低温度下的迁移率更高、在高温下则相反，只有10°~33°晶界在高温下的变化趋势与本工作结果较为一致.此外，如前言所述，~40°<111>晶界的迁移特性是fcc结构金属晶粒择优长大机制的重要依据之一，大量关于纯Al多晶材料的实验发现与基体晶粒成~40°<111>取向差的晶核具有明显的长大优势[1,19,20].然而，本研究及其他模拟研究[16~18,26]均没有发现~40°<111>晶界具有较高的迁移率.如图4所示，在与这些实验接近的温度下(通常为673~773 K)，取向差角较小晶界(主要是第I类晶界)的迁移率仍然显著高于~40°晶界.由此可以推测，这类实验所观察到的与~40°<111>晶界关联的较高长大速率现象更有可能是因为变形组织的差异，而并非高迁移率的结果[26]. ...
Fast parallel algorithms for short-range molecular dynamics
1
1995
... 本工作选择13个∑ ≤ 133的<111>对称倾斜晶界(表1)，借助LAMMPS软件[21]根据晶界的几何参数建立如图1所示双晶模型.模型沿晶界面法向( y )为非周期性边界，相应的自由表面可协调晶界迁移时可能伴随的剪切以避免剪切应力的累积，沿晶界面的2个方向( x,z )为周期性边界.模型各方向的尺寸为Lx = i × | p | ≥ 15a0，Ly = 2j × | n | ≥ 60a0，Lz = k × | c | ≥ 15a0，其中a0为点阵常数(0.405 nm)，| p|、| n|和| c|分别为所示晶粒沿3个正交方向的点阵周期长度(图1)，i、j和k为满足上述不等式且不小于2的最小整数. ...
Aluminium interatomic potential from density functional theory calculations with improved stacking fault energy
1
2004
... 对于晶界和位错等拓展缺陷的建模研究而言，准确预测层错能是十分必要的.本工作所用势函数为Liu等[22]提出的嵌入原子势(EAM)，其层错能和熔点(Tm)分别为128 mJ/m2和930 K，与实验值(120~144 mJ/m2和934 K)较为一致.除应用于晶界迁移率[27]和晶界能[23]方面的计算外，该势函数还常被用于扩散[24]的模拟研究.对于每个晶界，参照Tschopp和McDowell[25]的原子删除策略对双晶体系内的过近原子进行删除，所用临界原子间距值介于1/3~0.8倍理想点阵最小原子间距范围内，步长为0.005 nm，共取27个值.然后，利用共轭梯度法对体系进行能量最小化弛豫，得到27个候选双晶体系.选取弛豫后能量最低的体系，在微正则(NVE)系综下加热1000 ps，使其达到介于300~800 K (即(0.32~0.86)Tm)之间的指定温度(间隔100 K)，开展后续晶界迁移模拟. ...
Structural stability and energetics of grain boundary triple junctions in face centered cubic materials
1
2015
... 对于晶界和位错等拓展缺陷的建模研究而言，准确预测层错能是十分必要的.本工作所用势函数为Liu等[22]提出的嵌入原子势(EAM)，其层错能和熔点(Tm)分别为128 mJ/m2和930 K，与实验值(120~144 mJ/m2和934 K)较为一致.除应用于晶界迁移率[27]和晶界能[23]方面的计算外，该势函数还常被用于扩散[24]的模拟研究.对于每个晶界，参照Tschopp和McDowell[25]的原子删除策略对双晶体系内的过近原子进行删除，所用临界原子间距值介于1/3~0.8倍理想点阵最小原子间距范围内，步长为0.005 nm，共取27个值.然后，利用共轭梯度法对体系进行能量最小化弛豫，得到27个候选双晶体系.选取弛豫后能量最低的体系，在微正则(NVE)系综下加热1000 ps，使其达到介于300~800 K (即(0.32~0.86)Tm)之间的指定温度(间隔100 K)，开展后续晶界迁移模拟. ...
Molecular dynamic simulation of the atomic structure of aluminum solid-liquid interfaces
1
2014
... 对于晶界和位错等拓展缺陷的建模研究而言，准确预测层错能是十分必要的.本工作所用势函数为Liu等[22]提出的嵌入原子势(EAM)，其层错能和熔点(Tm)分别为128 mJ/m2和930 K，与实验值(120~144 mJ/m2和934 K)较为一致.除应用于晶界迁移率[27]和晶界能[23]方面的计算外，该势函数还常被用于扩散[24]的模拟研究.对于每个晶界，参照Tschopp和McDowell[25]的原子删除策略对双晶体系内的过近原子进行删除，所用临界原子间距值介于1/3~0.8倍理想点阵最小原子间距范围内，步长为0.005 nm，共取27个值.然后，利用共轭梯度法对体系进行能量最小化弛豫，得到27个候选双晶体系.选取弛豫后能量最低的体系，在微正则(NVE)系综下加热1000 ps，使其达到介于300~800 K (即(0.32~0.86)Tm)之间的指定温度(间隔100 K)，开展后续晶界迁移模拟. ...
Structures and energies of Σ3 asymmetric tilt grain boundaries in copper and aluminium
1
2007
... 对于晶界和位错等拓展缺陷的建模研究而言，准确预测层错能是十分必要的.本工作所用势函数为Liu等[22]提出的嵌入原子势(EAM)，其层错能和熔点(Tm)分别为128 mJ/m2和930 K，与实验值(120~144 mJ/m2和934 K)较为一致.除应用于晶界迁移率[27]和晶界能[23]方面的计算外，该势函数还常被用于扩散[24]的模拟研究.对于每个晶界，参照Tschopp和McDowell[25]的原子删除策略对双晶体系内的过近原子进行删除，所用临界原子间距值介于1/3~0.8倍理想点阵最小原子间距范围内，步长为0.005 nm，共取27个值.然后，利用共轭梯度法对体系进行能量最小化弛豫，得到27个候选双晶体系.选取弛豫后能量最低的体系，在微正则(NVE)系综下加热1000 ps，使其达到介于300~800 K (即(0.32~0.86)Tm)之间的指定温度(间隔100 K)，开展后续晶界迁移模拟. ...
Computing the mobility of grain boundaries
3
2006
... 晶界迁移所需要的驱动力源于晶界两侧相邻晶粒间的自由能差.传统的分子动力学模拟主要通过构造弯曲晶界、施加应力或应变等途径引入驱动力.近年发展起来的合成驱动力法(SDF)[26]人为引入晶界两侧的势能差，使晶界逐步向势能较低的非优势晶粒迁移，以减小双晶体系的总自由能.但是，该方法在区分晶粒和晶界原子时容易误判，这种现象在小角度晶界或高温条件下表现得尤为明显[16,27].针对此问题，Yang和Li[27]提出了改进的合成驱动力法(CROP-SDF).该方法通过引入交叉参照序参量(CROP)来表征原子局部取向同时偏离2个参照晶粒取向的程度，并据此提出晶界原子的判别准则，可以更加合理确定晶界原子，从而准确施加驱动力. ...
... 人们对纯Al <111>倾斜晶界的迁移行为进行了广泛的实验研究[2~6].但是，这些研究通常是构造弯曲晶界，只能测定缩减迁移率[5,6]，即具有不同晶界面法向的晶界的平均迁移率.已有研究[15~18]表明晶界迁移率随晶界面方位改变而变化，因此本模拟结果难以与这些实验结果进行直接比较.目前，仅有极少量实验构造平直晶界，从而真正研究了对称倾斜晶界的迁移行为.作为这类研究的代表，Winning等[3]对比了取向差角大约为7°~33°的纯Al <111>对称倾斜晶界在400和900 K下的迁移率，发现这些晶界的迁移行为都属于热激活迁移，不存在文献[13] (纯Ni)以及本工作所观察到的13.17°~21.79°晶界的反热激活行为.同时，该研究发现取向差角较小的晶界在较低温度下的迁移率更高、在高温下则相反，只有10°~33°晶界在高温下的变化趋势与本工作结果较为一致.此外，如前言所述，~40°<111>晶界的迁移特性是fcc结构金属晶粒择优长大机制的重要依据之一，大量关于纯Al多晶材料的实验发现与基体晶粒成~40°<111>取向差的晶核具有明显的长大优势[1,19,20].然而，本研究及其他模拟研究[16~18,26]均没有发现~40°<111>晶界具有较高的迁移率.如图4所示，在与这些实验接近的温度下(通常为673~773 K)，取向差角较小晶界(主要是第I类晶界)的迁移率仍然显著高于~40°晶界.由此可以推测，这类实验所观察到的与~40°<111>晶界关联的较高长大速率现象更有可能是因为变形组织的差异，而并非高迁移率的结果[26]. ...
... [26]. ...
A modified synthetic driving force method for molecular dynamics simulation of grain boundary migration
4
2015
... 对于晶界和位错等拓展缺陷的建模研究而言，准确预测层错能是十分必要的.本工作所用势函数为Liu等[22]提出的嵌入原子势(EAM)，其层错能和熔点(Tm)分别为128 mJ/m2和930 K，与实验值(120~144 mJ/m2和934 K)较为一致.除应用于晶界迁移率[27]和晶界能[23]方面的计算外，该势函数还常被用于扩散[24]的模拟研究.对于每个晶界，参照Tschopp和McDowell[25]的原子删除策略对双晶体系内的过近原子进行删除，所用临界原子间距值介于1/3~0.8倍理想点阵最小原子间距范围内，步长为0.005 nm，共取27个值.然后，利用共轭梯度法对体系进行能量最小化弛豫，得到27个候选双晶体系.选取弛豫后能量最低的体系，在微正则(NVE)系综下加热1000 ps，使其达到介于300~800 K (即(0.32~0.86)Tm)之间的指定温度(间隔100 K)，开展后续晶界迁移模拟. ...
... 晶界迁移所需要的驱动力源于晶界两侧相邻晶粒间的自由能差.传统的分子动力学模拟主要通过构造弯曲晶界、施加应力或应变等途径引入驱动力.近年发展起来的合成驱动力法(SDF)[26]人为引入晶界两侧的势能差，使晶界逐步向势能较低的非优势晶粒迁移，以减小双晶体系的总自由能.但是，该方法在区分晶粒和晶界原子时容易误判，这种现象在小角度晶界或高温条件下表现得尤为明显[16,27].针对此问题，Yang和Li[27]提出了改进的合成驱动力法(CROP-SDF).该方法通过引入交叉参照序参量(CROP)来表征原子局部取向同时偏离2个参照晶粒取向的程度，并据此提出晶界原子的判别准则，可以更加合理确定晶界原子，从而准确施加驱动力. ...
... [27]提出了改进的合成驱动力法(CROP-SDF).该方法通过引入交叉参照序参量(CROP)来表征原子局部取向同时偏离2个参照晶粒取向的程度，并据此提出晶界原子的判别准则，可以更加合理确定晶界原子，从而准确施加驱动力. ...
... 本工作采用CROP-SDF模拟晶界在不同驱动力下(p = 0.005、0.0075、0.01和0.0125 eV/atom)的迁移行为.模拟时间步长为0.001 ps，每个驱动力下的晶界迁移距离不小于晶界面法向的点阵周期长度| n |.由于晶界中心区域原子的CROP接近为零，模拟时通过设定充分接近于零的CROP临界值来追踪这些原子，并根据其沿晶界法向坐标的平均值确定不同时刻的晶界位置[27].采用最小二乘法对晶界法向位移(d)-时间(t)曲线(即迁移曲线)进行线性拟合，得到该p值下的v，最后基于式(1)对v-p数据进行线性拟合确定m.通过Ovito可视化软件[28]和结构单元模型(SUM)[29]对晶界的结构进行观察和表征.对于倾斜晶界，SUM将某些对称性较高且仅含一种结构单元的晶界作为限定晶界，以此为基础表征同一取向差轴下、取向差角介于限定晶界之间的其他晶界的结构. ...
Visualization and analysis of atomistic simulation data with OVITO—The Open Visualization Tool
1
2009
... 本工作采用CROP-SDF模拟晶界在不同驱动力下(p = 0.005、0.0075、0.01和0.0125 eV/atom)的迁移行为.模拟时间步长为0.001 ps，每个驱动力下的晶界迁移距离不小于晶界面法向的点阵周期长度| n |.由于晶界中心区域原子的CROP接近为零，模拟时通过设定充分接近于零的CROP临界值来追踪这些原子，并根据其沿晶界法向坐标的平均值确定不同时刻的晶界位置[27].采用最小二乘法对晶界法向位移(d)-时间(t)曲线(即迁移曲线)进行线性拟合，得到该p值下的v，最后基于式(1)对v-p数据进行线性拟合确定m.通过Ovito可视化软件[28]和结构单元模型(SUM)[29]对晶界的结构进行观察和表征.对于倾斜晶界，SUM将某些对称性较高且仅含一种结构单元的晶界作为限定晶界，以此为基础表征同一取向差轴下、取向差角介于限定晶界之间的其他晶界的结构. ...
On the structure of tilt grain boundaries in cubic metals I. Symmetrical tilt boundaries
1
1983
... 本工作采用CROP-SDF模拟晶界在不同驱动力下(p = 0.005、0.0075、0.01和0.0125 eV/atom)的迁移行为.模拟时间步长为0.001 ps，每个驱动力下的晶界迁移距离不小于晶界面法向的点阵周期长度| n |.由于晶界中心区域原子的CROP接近为零，模拟时通过设定充分接近于零的CROP临界值来追踪这些原子，并根据其沿晶界法向坐标的平均值确定不同时刻的晶界位置[27].采用最小二乘法对晶界法向位移(d)-时间(t)曲线(即迁移曲线)进行线性拟合，得到该p值下的v，最后基于式(1)对v-p数据进行线性拟合确定m.通过Ovito可视化软件[28]和结构单元模型(SUM)[29]对晶界的结构进行观察和表征.对于倾斜晶界，SUM将某些对称性较高且仅含一种结构单元的晶界作为限定晶界，以此为基础表征同一取向差轴下、取向差角介于限定晶界之间的其他晶界的结构. ...
Towards realistic molecular dynamics simulations of grain boundary mobility
3
2011
... 关于较大取向差角范围内<111>对称倾斜晶界迁移行为的已有研究主要是针对Ni.其中，Olmsted等[16]采用原始SDF方法模拟计算了Ni的该类晶界在1400 K下的迁移率，所得到的取向差角相关性与本工作类似同系温度下的规律基本一致.Yu等[13]通过计算启动晶界迁移所需最小驱动力来间接评估晶界迁移率，进一步研究了Ni的上述晶界在100~1000 K范围内的迁移行为温度相关性.由于所考察的最高同系温度(T / Tm = 0.64)较低，该研究并没有发现27.80°和32.20°晶界存在热激活向反热激活迁移转变的行为.此外，Zhou和Mohles[30]采用另一种改进的SDF方法研究了纯Al中的该类晶界在单一温度下(750 K)的迁移行为，发现晶界迁移率与取向差角正相关，与本工作类似温度下(700~800 K)的趋势相反.根据Holm等[31]的分析，Zhou和Mohles[30]错误地定义了原子的能量及受力，这些错误导致异常的非线性v-p关系，最终所算的迁移率结果不可靠.因此，本工作与该文献[30]的显著差异应该与模拟方法的差异有关. ...
... [30]错误地定义了原子的能量及受力，这些错误导致异常的非线性v-p关系，最终所算的迁移率结果不可靠.因此，本工作与该文献[30]的显著差异应该与模拟方法的差异有关. ...
... [30]的显著差异应该与模拟方法的差异有关. ...
Comment on “Toward realistic molecular dynamics simulations of grain boundary mobility” by Zhou and Mohles
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2012
... 关于较大取向差角范围内<111>对称倾斜晶界迁移行为的已有研究主要是针对Ni.其中，Olmsted等[16]采用原始SDF方法模拟计算了Ni的该类晶界在1400 K下的迁移率，所得到的取向差角相关性与本工作类似同系温度下的规律基本一致.Yu等[13]通过计算启动晶界迁移所需最小驱动力来间接评估晶界迁移率，进一步研究了Ni的上述晶界在100~1000 K范围内的迁移行为温度相关性.由于所考察的最高同系温度(T / Tm = 0.64)较低，该研究并没有发现27.80°和32.20°晶界存在热激活向反热激活迁移转变的行为.此外，Zhou和Mohles[30]采用另一种改进的SDF方法研究了纯Al中的该类晶界在单一温度下(750 K)的迁移行为，发现晶界迁移率与取向差角正相关，与本工作类似温度下(700~800 K)的趋势相反.根据Holm等[31]的分析，Zhou和Mohles[30]错误地定义了原子的能量及受力，这些错误导致异常的非线性v-p关系，最终所算的迁移率结果不可靠.因此，本工作与该文献[30]的显著差异应该与模拟方法的差异有关. ...
表1
图1
