|
2003年, 第39卷, 第2期 刊出日期:2003-02-11
|
上一期
下一期 |
|
|
|
氩离子轰击感生Ni2Al3和NiAl3成分变化的TEM/EDS研究
孙丽; 陈厚文; 王蓉
金属学报. 2003, 39 (2): 113-119 .
在能量为3,5和7 keV的氩离子轰击下,对激冷Ni-50%Al(质量分数)合金薄膜进行减薄,用配备有超薄窗口能谱仪的高分辨电镜观察分析了减薄后样品中两种合金相Ni2Al3和NiAl3r结构和成分变化. 结果表明, 在离子轰击下,合金相Ni2Al3和NiAl3的成分均有变化, Ni含量明显高于合金相化学配比. 随着离子能量的降低,轰击后合金相中Ni含量增加. 在3 keV氩离子轰击下两个相的含Ni量均高达87%(原子分数)左右,在离子轰击过程中初始的NiAl3相点阵结构未发生明显变化,而Ni2Al3的初始结构在3和5 keV氩离子轰击减薄后部分转变为体心立方结构.
References |
Related Articles |
Metrics
|
|
铸造Al-Si合金中Sr与B间反应产物的研究
廖恒成; 孙国雄
金属学报. 2003, 39 (2): 155-158 .
通过观察不同Si, B含量时Al-Si合金中枝晶α和共晶Si形态与大小的变化,考察了Sr, B间的交互作用,采用X射线能谱仪对反应产物进行了分析. 研究表明反应产和的呈现两种不同类型: 当Sr含量在0.025-0.030, B含量在0.028-0.036(质量分数, %)范围内时, 二者间交互作用形成细小的SrB6化合物颗粒相, 数量很少, 存在于枝晶α中心; 但当合金中Sr和B含量高于此范围时, 形成立Sr, B原子比接近3:4的Sr-B化合物, 颗粒尺寸大, 数量较多, 且大多出现在共晶区. Sr-B化合物的形成消耗了大量的Sr和B, 削弱了二元素的变质效果, 导致了Sr, B间的互毒化行为. 该化合物的形成为Sr, B间互毒化机理提供了直接证据.
References |
Related Articles |
Metrics
|
|
X70管线钢冲击韧性实验研究
杨政; 郭万林; 董蕙茹; 路民旭; 赵新伟; 罗金衡
金属学报. 2003, 39 (2): 159-163 .
通过不同实验温度下的不同厚度、不同缺口取向含V型缺口试样夏比冲击实验和宏观断口分析, 研究X70高韧性管线钢的冲击韧性的厚度、缺口取向和温度与分层裂纹耦合效应. 结果表明: X70管线钢具有严惩的各向异性现象, 其在平行钢板表面方向和沿钢析厚度方向力学性能差异较大. 分层裂纹主要是试样中材料固有的片状缺陷所致,大有确定的方向性, 同时与温度又有密切的关系, 但分层裂纹的产生对X70管线钢的冲击韧性都是有益的. 当裂纹扩展方向与厚度方向的相对方位改变时, 分层裂纹效应亦将改变, 实验的冲击韧性也改变. 因此, 应用单一试样厚度、单一缺口方向和单一的实验湿度的表面冲击韧性数据进行管道结构的安全评定可靠性较差, 必须考虑管道的温度、管壁厚度和缺陷方向的耦合效应.
References |
Related Articles |
Metrics
|
|
N80油套管钢CO2腐蚀产物膜的力学性能
陈长风; 路民旭; 赵国仙; 白真权; 严密林; 杨延清
金属学报. 2003, 39 (2): 175-181 .
N80油套管钢CO2腐蚀产物膜力学性能的测试结果表明, 腐蚀产物膜的弹性模量与硬度从内层到外层逐渐降低, 弹性模量平均值为110 GPa. 疏松的腐蚀产物膜内产生拉应力, 应力大小随膜层的厚度增加而增加, 腐蚀产物膜在试样表面稳定形成以后, 内应力便趋于一个定值, 大小约为46 MPa. 外层腐蚀产物膜的断裂应力, 应变分别为55.6 MPa和5.06×10-4, 小于内层膜断裂应力与应变(197.3-234.4 MPa和1.79×10-3-2.13×10-3). 同样, 内层膜与基体的粘附力要明显高于外层膜与内层膜. 腐蚀产物膜内应力可以导致外层膜破裂.
References |
Related Articles |
Metrics
|
|
超化学计量比Ti-Zr-V-Mn-Cr-Ni贮氢电极合金相结构及电化学性能研究
朱云峰; 李锐; 高明霞; 刘永锋; 潘洪革; 王启东
金属学报. 2003, 39 (2): 199-203 .
研究了超化学计量比对钛基贮氢合金相结构及电化学性能的影响. XRD及EDS分析表明, 超化海陆空计量比贮氢合金(Ti0.8Zr0.2)(V0.533Mn0.107Cr0.16Ni0.2)x(x=2, 3, 4, 5, 6)均主要由六方结构的C14型Laves相和体心立方结构的钒基固溶体相构成. 随着x值的增大, 两相的晶胞参数及晶胞体积均减小. 电化学性能测试表明, 当x的值在2-5范围内时, 随着x值的增大, 合金的最大放电容量, 放电电位, 高倍率放电性能(HRD), 循环稳定性, 交换电流密度I0以及极限电流密度IL均提高. 但继续增大x值后, 除放电电位, 高位率放电性能和循环稳定性继续有所提高外, 最大放电容量, 交换电流密度I0以及极限电流IL均减小. 此外, 随着化学计量比的增大, 合金电极的活化渐趋困难.
References |
Related Articles |
Metrics
|
|
纳米晶软磁薄膜Fe-Ti-N的结构、磁学性能和热稳定性研究
李丹; 顾有松; 常香荣; 李福燊; 乔利杰; 田中卓; 方光旦; 宋庆山
金属学报. 2003, 39 (2): 204-208 .
在高溅射功率900W下用 RF磁控油射方法制备了厚为 630-780 nm的Fe-Ti-N 薄膜.结果表明: 当膜成分(原子分数, %, 下同)在Fe-3.9Ti-8.8N和Fe-3.3Ti-13.5N范围内, 薄膜由α’和 Ti2N沉淀组成, 磁化强度 4\piMs超过纯铁, 最高可达2.38 T; 而矫顽力Hc下降为 89 A/m1,了可以满足针对1.55 Gb/cm2高存储密度的GMR/ 感应式复合读写磁头中写入磁头的需要. N原子进入α-Fe使α’具有高饱和磁化强度; Ti的加入, 阻止α’ →α+γ’的分解, 稳定了强铁磁性相α’, 是Fe-Ti-N具有高饱和磁化强度的原因. 由于由晶粒度引起的对Hc的影响程度 HcD与晶粒度D有以下关系: HcD∝D6, 晶粒度控制非常重要. N原子进入α-Fe点阵的八面体间隙, 引起极大的畸变, 使晶粒碎化. 提高溅射功率也使晶粒度下降.成本两者共同作用, 能使晶粒度下降到约14 nm, 使Hc下降. 晶界是择优沉淀地点, 在α’晶界上沉淀 Ti2N能起钉扎作用, 阻止晶界迁移, 使纳米晶α’不能长大. 薄膜的结构和Hc的稳定温度不低于520℃.
References |
Related Articles |
Metrics
|
|
锂离子电池正极材料LiCo1-xNixO2的制备和性能
刘国强; 徐宁; 曾潮流; 杨柯
金属学报. 2003, 39 (2): 209-212 .
以柠檬酸为螯合剂, 采用溶胶-凝胶法, 在800℃.下的空气环境中合成了不同x值的锂离子电池正极材料LiCo1-xNixO2, 当x<0.5时, 产物具有比较好的层状结构, 并且随着x的增加, 产物的充放电容量也随着升高; 当x=0.5时, 产物LiCo1-xNixO2的首次充放电容量分别为169和148 mA•h/g, 循环10次后, 放电容量仍达到129 mA•h/g. 当x>0.5时, 由于发生分解反应, 生成了非化学计量产物, 其结构上存在缺陷, 电化学性能也随着衰减.
References |
Related Articles |
Metrics
|
|
纳米复合Nd4.5(Fe, Ga, Co)77.5B18磁体的矫顽力和交换耦合作用
朱明刚; 李卫; 李岫梅; 郭永权
金属学报. 2003, 39 (2): 217-220 .
通过研究Nd4.5Fe76.5-xGaxCo1.0B18(x=0-0.6(原子分数, %))纳米复合粘结磁体的微结构和矫顽力, 发现Ga在晶界富Nd相中的分布高于(Fe, Co)3B和Nd2(Fe, Co)14B相, 矫顽力随Ga含量的增加是先下降然后增加, 当Ga含量较低时(x=0.2), 磁体的矫顽力随退火时间的变化关系出现一个明显的峰值, 这些现象可用合金的微结构和纳米双相复合磁体的交换耦合作用来解释.
References |
Related Articles |
Metrics
|
|